Kamila Jaroszyńska Wrocław, 05.12.2012 r.
Fizyka techniczna, IV rok
Åšroda, godz. 8:00
Pomiar potencjałów wzbudzenia
atomów rtęci
ProwadzÄ…cy:
dr P. Mazur
dr S. Zuber
1
1. Wstęp teoretyczny:
Seria widmowa jest serią wąskich linii widma emisyjnego lub absorpcyjnego, które zawsze występują
razem i związane są ze sobą mechanizmem powstawania. Przykładowe serie widmowe:
Øð seria Lymana seria K (n=1), w dalekim ultrafiolecie,
Øð seria Balmera seria L (n=2), widmo widzialne,
Øð seria Paschena seria M (n=3), w podczerwieni,
Øð seria Bracketta seria N (n=4), w podczerwieni.
Model wektorowy atomu polega na tym że magnetyczne momenty orbitalne (l) i spinowe (s) są
traktowane jak wektory. Mają one określone wartości:
.
Wektory momentów nie posiadają kierunków w przestrzeni, jednak traktuje się je tak jakby posiadały,
co umożliwia ich dodawanie. Długość wektora wypadkowego można przedstawić:
, gdzie L=1+s, 1+s-1, & , |l-s|.
Termy widmowe stanowią miarę energii poziomu. Używa się notacji w postaci (2S+1)LJ, np. 3D3, 1S0,
4
P3/2 itd. Górny wskaznik mówi o wartości 2S+1, centralna litera wskazuje na wartość L, przy czym te
dwie wartości mogą dodawać się, dając w wyniku wartość J (dolny wskaznik), na tyle sposobów, ile
wskazuje liczba będąca górnym wskaznikiem. Jedynie w przypadku, gdy S > L liczba stanów wynosi
2L+1. Np. stan 4D ma cztery termy widmowe: 4D1/2, 4D3/2, 4D5/2, 4D7/2, podczas gdy stan 4P ma tylko
trzy termy: 4P1/2, 4P3/2 i 4P5/2. Atomy o parzystej liczbie elektronów mają całkowite wartości S, zatem
tworzą stany singletowe, trypletowe itd., podczas gdy atomy o nieparzystej liczbie elektronów mają
połówkowe wartości S, tworzą zatem stany dubletowe, kwadrupletowe itd.
Diagram Grotriana przedstawia obrazowo degenerację poziomów energetycznych elektronu w
atomie.
Linia rezonansowa jest linią widmową o częstości równej częstości fali absorbowanej przez atomy
danego pierwiastka znajdujÄ…ce siÄ™ w stanie podstawowym.
Wyróżniamy dwa rodzaje zderzeń elektronów sprężyste i niesprężyste. Przy zderzeniach sprężystych
spełnione jest prawo zachowania pędu, jak i prawo zachowania energii mechanicznej. Całkowita
energia i pęd przed zderzeniem są równe całkowitej energii i pędowi po zderzeniu. W zderzeniach
niesprężystych cała lub część energii kinetycznej przechodzi w inną postać energii. W przypadku
niesprężystego zderzenia elektronu z atomem elektron przekazuje swoją energię jednemu z elektronów
powłoki atomowej przenosząc go do stanu wyższego (wzbudzenie atomu), albo usuwając go
całkowicie (jonizacja atomu).
2
Efekt Rausmauera
Przekrój czynny jest wielkością fizyczną stosowaną w statystycznym opisie zderzeń cząstek bądz
obiektów. Określa prawdopodobieństwo zajścia zderzenia, a zdefiniowana jest jako pole powierzchni,
mierzone na płaszczyznie prostopadłej do kierunku ruchu pocisku, w które musi on trafiać aby doszło
do zderzenia.
Doświadczenie Francka Hertza
W doświadczeniu Francka Hertza pary takich pierwiastków jak sód lub rtęć zostają podane
bombardowaniu elektronami o znanej prędkości. W bańce szklanej lub kwarcowej wypełnionej parą
badanego pierwiastka znajduje się zródło elektronów w postaci żarzonej katody. Między katodą a
siatką przyłożone jest napięcie przyspieszające V, natomiast między siatką a anodą niewielkie napięcie
hamujące V . Natężenie prądu elektronów dochodzących do anody mierzone jest galwanometrem.
Ciśnienie pary badanego pierwiastka oraz odległość między katodą, siatką i anodą są tak dobrane, że
średnia droga swobodna elektronów jest znacznie mniejsza niż odległość katoda siatka i nieco
większa niż odległość siatka anoda. W tym doświadczeniu mierzony jest prąd anodowy I jako
funkcja potencjału przyspieszającego V.
3
2. Przebieg doświadczenia:
Po wÅ‚Ä…czeniu aparatury ustawiÅ‚am termometr na 65°C. Gdy temperatura ustabilizowaÅ‚a siÄ™
rozpoczęłam pomiary zależności natężenia prądu od napięcia przyspieszającego zmieniając
napięcie hamujące od 05 [V] do 2,5 [V]. Identyczne pomiary wykonałam jeszcze dla trzech
temperatur: 70°C, 80°C i 90°C.
3. Opracowanie wyników:
Wykreśliłam zmierzone charakterystyki, które dołączyłam na końcu sprawozdania.
Korzystając z wykresów wyznaczyłam wartości napięcia przypadające na trzy maksima,
którymi charakteryzuje się każda krzywa. Wszystkie dane umieściłam w tabelach poniżej.
Tabela dla 65°C:
Uret [V] Umax1 [V] Umax2 [V] Umax3 [V] "Umax 2-1 [V] "Umax 3-1 [V]
0,5 4,60 9,35 14,50 4,75 9,90
1 4,55 9,55 14,95 5,00 10,40
1,5 4,60 9,45 15,15 4,85 10,55
2 4,70 9,30 13,60 4,60 8,90
2,5 4,85 9,05 13,55 4,20 8,70
Tabela dla 70°C:
Uret [V] Umax1 [V] Umax2 [V] Umax3 [V] "Umax 2-1 [V] "Umax 3-1 [V]
0,5 4,45 9,40 14,95 4,95 10,50
1 4,45 9,60 15,20 5,15 10,75
1,5 4,55 9,60 15,20 5,05 10,65
2 4,60 9,40 13,75 4,80 9,15
2,5 4,75 9,30 13,60 4,55 8,85
Tabela dla 80°C:
Uret [V] Umax1 [V] Umax2 [V] Umax3 [V] "Umax 2-1 [V] "Umax 3-1 [V]
0,5 4,30 9,45 15,35 5,15 11,05
1 4,35 9,45 15,30 5,10 10,95
1,5 4,40 9,50 15,15 5,10 10,75
2 4,50 9,50 15,25 5,00 10,75
2,5 4,55 9,35 × 4,80 ×
Tabela dla 90°C:
Uret [V] Umax1 [V] Umax2 [V] Umax3 [V] "Umax 2-1 [V] "Umax 3-1 [V]
0,5 4,25 9,45 15,55 5,20 11,30
1 4,30 9,50 15,55 5,20 11,25
1,5 4,30 9,50 15,50 5,20 11,20
2 4,40 9,45 15,50 5,05 11,10
2,5 4,50 9,50 × 5,00 ×
4
4. Wnioski:
Celem mojego ćwiczenia był pomiar potencjałów wzbudzenia rtęci. Na podstawie danych
jakie uzyskałam mogę stwierdzić iż wynik doświadczenia jest poprawny. Przy wykonywaniu
ćwiczenia można zauważyć, że wraz ze wzrostem napięcia hamującego prąd anodowy
zmniejsza się. Jest to wynikiem spadku liczby elektronów mających energię potrzebną na
pokonanie bariery potencjałów. Spadek natężenia można również zauważyć przy wzroście
temperatury. Jest to spowodowane wzrostem ciśnienia, co prowadzi do zmniejszenia liczby
elektronów docierających do anody.
Na podstawie opracowanych przeze mnie wyników mogę stwierdzić, że średnia różnica
drugiego i pierwszego maksimum pomnożona przez wartość ładunku wynosi E = 4,94 [eV],
co jest bardzo zgodne z oczekiwaniami. Natomiast średnia różnica trzeciego i pierwszego
maksimum pomnożona przez wartość ładunku wynosi E = 10,44 [eV].
5. Literatura:
1. Z. Leś, Wstęp do spektroskopii atomowej ,
2. W. Rubinowicz, Kwantowa teoria atomu ,
3. H. A. Enge, M. R. Wehr, J. A. Richards, Wstęp do fizyki atomowej ,
4. http://pl.wikipedia.org/wiki/Diagram_Grotriana
5. http://portalwiedzy.onet.pl/57336,,,,linia_rezonansowa,haslo.html
6. http://pl.wikipedia.org/wiki/Przekr%C3%B3j_czynny
5
Charakterystyka prÄ…dowo - napiÄ™ciowa dla temperatury 65°C
200
190
180
170
160
150
140
Uret = 0,5 [V]
130
Uret = 1 [V]
120
Uret = 1,5 [V]
110
Uret = 2 [V]
100
Uret = 2,5 [V]
90
80
70
60
50
40
30
20
10
0
0 2 4 6 8 10 12 14 16 18 20 22 24 26 28 30 32
U [V]
6
I [nA]
Charakterystyka prÄ…dowo - napiÄ™ciowa dla temperatury 70°C
90
85
80
Uret = 0,5 [V]
75
Uret = 1 [V]
70
Uret = 1,5 [V]
65 Uret = 2 [V]
Uret = 2,5 [V]
60
55
50
45
40
35
30
25
20
15
10
5
0
0 2 4 6 8 10 12 14 16 18 20 22 24 26 28 30 32
U [V]
7
I [nA]
Charakterystyka prÄ…dowo - napiÄ™ciowa dla temperatury 80°C
30
28
26
24
Uret = 0,5 [V]
Uret = 1 [V]
22
Uret = 1,5 [V]
20
Uret = 2 [V]
Uret = 2,5 [V]
18
16
14
12
10
8
6
4
2
0
0 2 4 6 8 10 12 14 16 18 20 22 24 26 28 30 32
U [V]
8
I [nA]
Charakterystyka prÄ…dowo - napiÄ™ciowa dla temperatury 90°C
7
6
Uret = 0,5 [V]
Uret = 1[V]
Uret = 1,5 [V]
5
Uret = 2 [V]
Uret = 2,5 [V]
4
3
2
1
0
0 2 4 6 8 10 12 14 16 18 20 22 24 26 28 30 32
U [V]
9
I [nA]
Wyszukiwarka
Podobne podstrony:
MIERNICTWO I SYSTEMY POMIAROWE I0 04 2012 OiOMIERNICTWO I SYSTEMY POMIAROWE0 04 2012 WEiA2012 cw10 pomiary na mikroskopach MMIERNICTWO I SYSTEMY POMIAROWE0 04 2012 MechPWWG 3 Pomiar przedsiebiorczosci 2012 2013 3nie ma na liscie MIERNICTWO I SYSTEMY POMIAROWE0 04 2012nie ma na liscie MIERNICTWO I SYSTEMY POMIAROWE0 04 2012K 2 Podstawy TŚ, Wielkości, pomiary 2012analityka błony i potenc 2012 2013Prezentacja MG 05 2012ANALIZA KOMPUTEROWA SYSTEMÓW POMIAROWYCH — MSEPsychologia 27 11 2012(21 Potencjał zakłócający i anomalie)Instrukcja do cwiczenia 4 Pomiary oscyloskopoweFilozofia religii cwiczenia dokladne notatki z zajec (2012 2013) [od Agi]Zasady ustroju politycznego państwa UG 2012więcej podobnych podstron