B/393: M.Heller - Początek jest wszędzie
Wstecz / Spis treści / Dalej
ROZDZIAŁ 4
DRAMAT POCZĄTKU I KOŃCA
Osobliwości
problem nadal otwarty
Udowodnienie twierdzeń o osobliwościach było wielkim sukcesem. Nie tylko dało mocną teoretyczną podstawę hipotezie Wielkiego Wybuchu, coraz lepiej potwierdzanej przez dane obserwacyjne, lecz także znacznie przyczyniło się do rozwoju metod geometrycznych, które wkrótce znalazły zastosowanie w innych działach fizyki relatywistycznej. Z dzisiejszej perspektywy widać również wyraźnie, że udowodnienie owych twierdzeń oznaczało duży postęp w geometrii różniczkowej. Jest to klasyczna
jeżeli tak można powiedzieć
dyscyplina matematyczna, której losy w XX wieku ściśle związały się z teorią względności. Nie pierwszy raz w tym stuleciu teoretycy relatywiści zaszczepili nowe metody w geometrii. Mimo tych sukcesów problem osobliwości nie został rozwiązany. Twierdzenia o osobliwościach mają postać "jeżeli..., to...": "Jeżeli pewne warunki są spełnione we Wszechświecie, to w jego historii była osobliwość". Ale czy warunki te rzeczywiście są spełnione we Wszechświecie? Twierdzenia o osobliwościach odznaczają się precyzją, ale ściśle rzecz biorąc, nie prowadzą do wniosku o istnieniu osobliwości, lecz do wniosku o geodezyjnej niezupełności czasoprzestrzeni. Czy jest to dobre kryterium istnienia osobliwości? I pozostaje wielka zagadka dotycząca natury osobliwości: jakie prawa fizyki każą urywać się pewnym krzywym w czasoprzestrzeni? A może winna jest temu nasza zbyt śmiała ekstrapolacja znanych obecnie praw? Jeżeli na początku działały jakieś inne prawa fizyki, na przykład kwantowej grawitacji, to czy łamały one któryś z warunków twierdzeń o osobliwościach?
Są to ważne pytania. Niektóre z nich sięgają podstaw fizyki. Fizycy kochają ważne pytania i często się nad nimi zastanawiają, ale jeżeli mają do wyboru pytanie, nad którym można tylko rozmyślać, i mniej ambitne zadanie, które być może da się rozwiązać "w skończonym czasie"
jak mawiają
to zwykle podejmują łatwiejsze wyzwanie. Zresztą, nierzadko z małych rozwiązań układa się rozwiązanie ważnego problemu. A jeszcze częściej małe rozwiązania skłaniają do zadawania nowych pytań, które w zupełnie nieoczekiwany sposób przybliżają nas do rozwiązania wielkich problemów.
Tak właśnie działo się z osobliwościami. Rozwiązanie pewnych zagadnień o charakterze bardziej technicznym spowodowało kryzys, z którego
jak się wydawało
nie było wyjścia. Ale właśnie kryzysowa sytuacja wymusiła zupełnie nowe podejście do zagadnienia, otwierając szerokie horyzonty. Ten bieg wypadków wyznacza tok dalszego wykładu.
Krzywe ograniczonego przyspieszenia
Wśród sformułowanych powyżej pytań Jedno ma charakter bardziej techniczny od pozostałych, a mianowicie pytanie, czy niezupełność geodezyjna czasoprzestrzeni jest dobrym kryterium istnienia osobliwości. Teoretycy od dawna mieli co do tego poważne wątpliwości, Kryterium to mówi tylko o urywaniu się geodetyk, a przecież w czasoprzestrzeni istnieją także inne krzywe przyczynowe. Czasopodobne geodetyki to historie cząstek swobodnie poruszających się (spadających) w danym polu grawitacyjnym, ale we Wszechświecie działają przecież rozmaite siły, które mogą przyspieszać cząstki. Historiami takich cząstek są krzywe czasopodobne, nie będące geodetykami. Czy można mówić o zupełności czasoprzestrzeni ze względu na takie krzywe? Można, ale trzeba pamiętać, że interesuje nas fizyczny aspekt zagadnienia. Z fizycznego punktu widzenia sens ma tylko ograniczenie wielkie przyspieszenie. Wyobraźmy sobie rakietę z włączonym silnikiem, który nadaje jej przyspieszenie. Rakieta zabiera Jedynie skończoną ilość paliwa i dlatego mówienie o nieskończonym przyspieszeniu jest bezsensowne. Gdyby historia rakiety, lecącej z ograniczonym przyspieszeniem, kończyła się nagle, byłoby to niechybnym znakiem istnienia osobliwości. Gdyby jednak urywała się krzywa o nieograniczonym przyspieszeniu, nie powodowałoby to żadnej katastrofy w fizycznym świecie. Trzeba więc wśród wszystkich krzywych czasopodobnych wyróżnić tylko takie, które są historiami cząstek z ograniczonym przyspieszeniem. To było właśnie owo techniczne zadanie, które należało rozwiązać.
Zrobił to Bernard Schmidt. Zdefiniował on najpierw krzywe (czasopodobne) ograniczonego przyspieszenia, co nie było sprawą trudną, a następnie uogólniony parametr aflniczny. czyli pewien sposób numerowania punktów takich krzywych, co już wymagało pewnej geometrycznej pomysłowości. Krzywą ograniczonego przyspieszenia nazywamy zupełną w sensie Schmidta lub b-zupelną ("b"
od angielskiego słowa boundary, oznaczającego brzeg; por. niżej) i, odpowiednio, mówimy o zupełności (niezupełności) czasoprzestrzeni w sensie Schmidta lub ojej b-zupełności (b-niezupełności). Czasoprzestrzeń uważamy za wolną od osobliwości, jeżeli jest b-zupełna. Na razie wszystko wydaje się proste. Aby jednak zrozumieć trudności, do których doprowadziła konstrukcja Schmidta. należy nieco głębiej wniknąć w jej architekturę.
Najpierw uogólniony parametr afiniczny. Rozważmy dowolną krzywą czasopodobną (ograniczonego przyspieszenia) w czasoprzestrzeni; oznaczmy tę krzywą przez g
. W dowolnym punkcie krzywej g
skonstruujmy reper ortonormalny, czyli cztery prostopadle do siebie wektory jednostkowe (reper nazywa się także bazą), Reper taki możemy traktować jako lokalny układ odniesienia. Przenieśmy ten reper wzdłuż całej krzywej g
. W efekcie, w każdym punkcie krzywej y otrzymamy jeden reper. W takim wypadku mówi się o polu reperów wzdłuż krzywej g
. Wektor styczny w każdym punkcie krzywej g
można rozłożyć na składowe względem reperu (lokalnego układu odniesienia) zaczepionego właśnie w tym punkcie. Uogólnionym parameterem afinicznym nazywamy pewną wielkość zdefiniowaną za pomocą tak określonych składowych wektorów stycznych do krzywej g
. Wzór, który tę wielkość definiuje, jest bardzo podobny do wzoru definiującego długość krzywej w zwykłej geometrii.
Rys. 4.1. Wektor u styczny do krzywej g
można rozłożyć na składowe względem lokalnego układu odniesienia (reperu).
Czwarty wymiar czasoprzestrzeni został na rysunku pominięty.
Definicja Schmidta wydaje się naturalna, ponieważ jeśli krzywa g
jest czasopodobną geodetyką, to uogólniony parametr afiniczny automatycznie staje się zwykłym parametrem afinicznym i jeśli rozważamy tylko czasopodobne geodetyki, to problem b-zupełności czasoprzestrzeni redukuje się do problemu jej (czasopodobnej) geodezyjnej zupełności (omawianej w rozdziale 3).
Powstaje pytanie, czy można uogólnić pojęcie geodezyjnego brzegu czasoprzestrzeni (por. rozdział 3) tak, by uogólniony brzeg obejmował również "końce" krzywych ograniczonego przyspieszenia. Schmidt odpowiedział pozytywnie na to pytanie; nowy brzeg czasoprzestrzeni nazwał b-brzegiem (mówi się również o brzegu Schmidta). Jest to bardzo elegancka konstrukcja, która w naszych dalszych rozważaniach odegra ważną rolę. Na jej przykładzie będziemy mieli okazję prześledzić, w Jaki sposób naturalna logika geometrycznych struktur kieruje ewolucją głębokich pojęć fizycznych.
Konstrukcja Schmidta
Konstrukcja brzegu Schmidta jest pięknym przykładem nowoczesnej i eleganckiej matematyki. Mamy ścisłą definicję uogólnionego parametru afinicznego i wydawałoby się. że niczego więcej nam nie potrzeba do określenia zupełności lub niezupełności czasoprzestrzeni ze względu na wszystkie krzywe, także krzywe ograniczonego przyspieszenia (a nie tylko ze względu na geodetyki). Ale matematyka to przede wszystkim hierarchia powiązanych ze sobą struktur i chcąc dobrze zrozumieć problem oraz łączące się z nim definicje pojęć, trzeba osadzić je w owej
strukturze struktur". To właśnie ma na celu konstrukcja Schmidta.
Pamiętamy z poprzedniego podrozdziału, że kluczowy chwyt w definicji uogólnionego parametru afinlcznego polegał na tym, by wyliczać go w każdym punkcie krzywej czasopodobnej względem lokalnego reperu, zaczepionego w owym punkcie. Należy podkreślić, iż ma to przejrzystą interpretację fizyczną. Krzywą czasopodobną możemy interpretować jako historię pewnego obserwatora. Reper zaczepiony w każdym punkcie tej krzywej to lokalny układ odniesienia rozważanego obserwatora. Z punktu widzenia teorii względności jest naturalne, że pewną wielkość (w tym wypadku uogólniony parametr afiniczny) definiuje się w każdej chwili czasu względem lokalnego układu odniesienia, a więc układu odniesienia, względem którego obserwator w danej chwili spoczywa.
Na tę konstrukcję, naturalną z punktu widzenia fizyki, spójrzmy jednak oczami matematyka. Spojrzenie matematyka zawsze odznacza się ogólnością. Zamiast o "reperach wzdłuż krzywej" będzie on mówił o "wyróżnionym podzbiorze reperów w przestrzeni wszystkich możliwych reperów". Rozważmy więc rozmaitość czasoprzestrzenną M (w dalszym ciągu będziemy mówić po prostu o czasoprzestrzeni M) i zbiór wszystkich możliwych reperów zaczepionych we wszystkich punktach czasoprzestrzeni M. Zbiór ten będziemy nazywać przestrzenią reperów nad M i oznaczać symbolem F(M). Zwróćmy uwagę na to, że punktem w przestrzeni F(M) jest reper. Zacieśnijmy na chwilę rozważania do jednego punktu czasoprzestrzeni M (niech tym punktem będzie xÎ
M) i rozważmy zbiór wszystkich możliwych reperów zaczepionych w tym punkcie. Zbiór ten nazywa się włóknem nad x. Ustalmy uwagę na dowolnym reperze należącym do włókna nad x. Wszystkie inne repery z tego włókna można traktować jako powstałe przez obrót tego reperu (czyli pozostawiamy nieruchomym punkt zaczepienia reperu i obracamy wektory tworzące reper). Całą tę konstrukcję nazywa się wiązką włóknistą reperów nad czasoprzestrzenią. Przestrzeń reperów F(M) często określa się mianem przestrzeni totalnej tej wiązki, a M
jej bazy.
Ryi. 4.2. Schematyczny rysunek wiązki włóknistej reperów nad czasoprzestrzenią
M. Każdy punkt przestrzeni F(M) jest reperem w czasoprzestrzeni M.
Wiązka włóknista reperów jest naturalnym matematycznym środowiskiem dla teorii względności. Ażeby to dostrzec w całej pełni, skierujmy uwagę na następującą okoliczność. Wspomnieliśmy powyżej, że wszystkie repery z danego włókna można otrzymać przez obrót dowolnego reperu należącego do tego włókna. Ale obrotów w matematyce też nie można wykonywać na wyczucie; muszą być ściśle określone. Wyznacza je pewna struktura matematyczna, zwana grupą. W strukturze tej zawarta jest reguła (zwana regułą działania grupowego), która powiada, jak powinno się przemieścić dany reper, by wykonać odpowiedni obrót. Na przykład grupa obrotów euklidesowych określa, jak wykonywać obroty w zwykłej przestrzeni euklidesowej. Grupa, która mówi. jak należy wykonywać obroty reperów w danej wiązce włóknistej reperów, nazywa się grupą strukturalną wiązki. W rozważanym przez nas przypadku jest nią grupa Lorentza. Każe ona obracać repery zgodnie z transformacjami Lorentza, znanymi z teorii względności. Jeżeli utożsamić repery z lokalnymi układami odniesienia, to każde przekształcenie Lorentza od jednego (lokalnego) układu odniesienia do drugiego, jakie tak często wykonuje się na podstawowym kursie teorii względności, jest w istocie operacją w wiązce reperów nad czasoprzestrzenią (z grupą Lorentza jako grupą strukturalna). Abstrakcyjna matematyka występuje w całej fizyce, choć na ogól studenci fizyki nie zdają sobie z tego sprawy. Ale podczas rozważania subtelnych zagadnień, takich jak problem osobliwości, proste intuicje nie wystarczają i trzeba koniecznie odwołać się do abstrakcyjnych struktur matematycznych.
Teraz już bardzo schematycznie przedstawmy konstrukcję Schmidta. Jeżeli w każdym punkcie na krzywej przestrzenno-podobnej v w czasoprzestrzeni M rozważamy reper lub
co oznacza to samo
jeden reper przesuwamy wzdłuż krzywej g
. to w przestrzeni reperów F(M) wybieramy pewien ciąg. Jeżeli czasoprzestrzeń M jest niezupełna i krzywa g
gdzieś się urywa, to ciąg reperów w przestrzeni F(M) także się gdzieś urywa. Cały kunszt konstrukcji Schmidta polega na tym, że przestrzeń F(M) znacznie łatwiej poddaje się matematycznym manipulacjom niż czasoprzestrzeń M. W szczególności, w przestrzeni F(M) daje się łatwo zdefiniować granice ciągów, jakie tworzą repery, i nietrudno określić, kiedy dwa różne ciągi reperów dążą do tej samej granicy. Jeżeli ciąg reperów, przeniesionych równolegle wzdłuż krzywej g
w czasoprzestrzeni M, urywa się, bo urywa się krzywa g
, to granica tego ciągu, rozważanego w przestrzeni F(M), nie należy do tej przestrzeni. Przestrzeń F(M) jest wówczas niezupełna, ale znamy metodę, pozwalającą tę przestrzeń uzupełnić, czyli dołączyć do niej wszystkie brakujące granice ciągów reperów. Granice te tworzą brzeg Cauchy'ego przestrzeni F{M).
I teraz krok ostatni. Okazuje się, że wykorzystując działanie grupy strukturalnej wiązki, można w pewien sposób zrzutować brzeg Cauchy'ego przestrzeni F(M) do poziomu czasoprzestrzeni M. Otrzymujemy w ten sposób zrzutowany brzeg
oznaczamy go przez ¶
bM
dołączony do czasoprzestrzeni M. Jest to właśnie b-brzeg Schmidta. Każda niezupełna krzywa przyczynowa w czasoprzestrzeni
niezależnie od tego, czy jest to krzywa geodezyjna, czy ograniczonego przyspieszenia
definiuje pewien punkt b-brzegu, ale jeden punkt b-brzegu może być definiowany przez więcej niż jedną krzywą (więcej krzywych może się urywać w tym samym punkcie b-brzegu).
Kryzys
Konstrukcję Schmidta, wkrótce po jej ogłoszeniu, teoretycy prawie jednomyślnie uznali za najlepszą z dotychczasowych definicji osobliwości. Nie tylko była ona wystarczająco ogólna (obejmowała wszystkie znane typy osobliwości), ale również z matematyczną elegancją łączyła sens fizyczny. Z fizycznego punktu widzenia wiązkę reperów nad czasoprzestrzenią należy interpretować jako odpowiednio ustrukturalizowany zbiór wszystkich możliwych lokalnych układów odniesienia, powiązanych ze sobą przekształceniami Lorentza, a przecież właśnie to jest naturalnym środowiskiem teorii względności. Jednakże z konstrukcją Schmidta od początku łączyła się pewna trudność. Wyliczenie b-brzegu dla konkretnych czasoprzestrzeni było zadaniem bardzo skomplikowanym. W swojej pracy Schmidt przetestował zaproponowaną przez siebie definicję osobliwości na przykładzie kilku sztucznie skonstruowanych czasoprzestrzeni (tego rodzaju czasoprzestrzenie kosmologowie często nazywają modelami zabawkowymi). Panowało wszakże przekonanie, że gdy wreszcie uda się przezwyciężyć rachunkowe trudności, to okaże się, że definicja Schmidta stosuje się także do realnych przypadków.
Istotny postęp osiągnięto dopiero kilka lat po opublikowaniu artykułu Schmidta. Niemal równocześnie ukazały się dwie inne prace, których autorami byli B. Bosshard i R. A. Johnson. Zapoczątkowały one kolejny kryzys związany z zagadnieniem osobliwości. Obydwaj ci autorzy za przedmiot badań wzięli dwa bardzo ważne w teorii względności rozwiązania: zamknięty model kosmologiczny Friedmana i rozwiązanie Schwarzschilda. Nie zdołali wyliczyć b-brzegów dla tych rozwiązań, ale udało im się udowodnić pewne twierdzenia na ich temat. Wyniki obydwu prac były identyczne i... niezwykle zaskakujące. Okazało się mianowicie, że b-brzeg zarówno zamkniętego modelu Friedmana. jak i czasoprzestrzeni Schwarzschilda składa się z jednego punktu, który w dodatku nie jest oddzielony w sensie Hausdorffa od czasoprzestrzeni tych rozwiązań. Wynika stąd, że osobliwości nie da się "unieszkodliwić", odpowiednio izolując ją od regularnych obszarów czasoprzestrzeni. Jeszcze bardziej bulwersująca jest pierwsza własność odkryta przez Bossharda i Johnsona, zwłaszcza w przypadku zamkniętego modelu Friedmana. W zamkniętym modelu Friedmana bowiem istnieją dwie osobliwości
początkowa i końcowa
i jeżeli stanowią one ten sam (i jedyny) punkt b-brzegu, oznacza to, że początek Wszechświata jest równocześnie jego końcem! W połączeniu z niespełnieniem warunku Hausdorffa znaczy to tyle, że czasoprzestrzeń zamkniętego modelu Friedmana ze swoim b-brzegiem pod względem topologicznym redukuje się do jednego punktu!
W naszych dalszych rozważaniach ważną rolę odegra nie tylko wynik badań Bossharda i Johnsona, lecz również metoda, za której pomocą ten rezultat osiągnięto. Otóż w wypadku zamkniętego modelu Friedmana obydwaj uczeni skonstruowali krzywą łączącą osobliwość początkową z osobliwością końcową. Istotne jest jednak to, że krzywa ta nie leżała w czasoprzestrzeni, lecz w przestrzeni reperów nad czasoprzestrzenią, czyli w przestrzeni totalnej wiązki. Następny krok polegał na udowodnieniu, że długość tej krzywej wynosi zero. A zatem osobliwość początkowa i końcowa się pokrywają.
Rys. 4.3. Osobliwość początkowa l końcowa w zamkniętym modelu Friedmana
stanowią jeden punkt b-brzegu.
Nastąpił gorączkowy okres poszukiwań jakiegoś rozwiązania. Zaproponowano kilka ulepszeń konstrukcji Schmidta. Jedne okazały się za mało ogólne (nie obejmowały wszystkich czasoprzestrzeni z osobliwościami), inne
zbyt skomplikowane lub po prostu nieskuteczne. Żałując, że taka elegancka konstrukcja nie spełniła pokładanych w niej nadziei, teoretycy powoli o niej zapominali. Ponieważ jednak brzeg czasoprzestrzeni jest konstrukcją pożyteczną nie tylko w badaniu problemu osobliwości, zaczęto coraz częściej nawiązywać do zaproponowanego już wcześniej przez Gerocha, E. H. Kronheimera i Penrose'a przyczynowego brzegu czasoprzestrzeni. Do skonstruowania tego brzegu służą krzywe przyczynowe oraz stożki świetlne i, choć ideologicznie jest on przejrzysty, również niezwykle trudno daje się wykorzystać do praktycznych obliczeń. Początkowo przyczynowy brzeg czasoprzestrzeni nie miał służyć do definiowania osobliwości, ale teraz, gdy zaszła potrzeba, Penrose przystosował go do pełnienia także i tej funkcji. Przyjemnie jest wiedzieć, że osobliwości można opisać w eleganckim, teoretycznym jeżyku przyczynowego brzegu czasoprzestrzeni, ale konstrukcja ta nie stała się skutecznym narzędziem w badaniach osobliwości. W dziedzinie tej nadal osiągano interesujące, choć nie rewelacyjne wyniki, ale uwaga badaczy zwracała się raczej ku osobliwościom w poszczególnych rozwiązaniach niż ku ogólnym twierdzeniom. Po pracach Boss-harda i Johnsona oraz po kilku nieudanych próbach zaradzenia trudnościom związanym z konstrukcją Schmidta dało się zaobserwować zmęczenie zagadnieniem osobliwości. Tym bardziej że z czasem zaczęły rosnąć nadzieje na stworzenie kwantowej teorii grawitacji. Jeżeli, jak się spodziewano, prawa rządzące skwantowaną grawitacją wyeliminują osobliwości z historii Wszechświata, to zniknie główna motywacja zajmowania się tym problemem. Zagadnienie osobliwości coraz częściej rezerwowano dla matematyków, poszukujących nie-trywialnych przykładów dla wyostrzenia metod geometrii różniczkowej. Geometria różniczkowa jest bardzo piękną dziedziną matematyki i zapewne nie było dziełem przypadku, że właśnie dzięki niej pojawiły się perspektywy dalszego postępu.
Wyszukiwarka
Podobne podstrony:
04 (131)2006 04 Karty produktów04 Prace przy urzadzeniach i instalacjach energetycznych v1 104 How The Heart Approaches What It Yearnsstr 04 07 maruszewski[W] Badania Operacyjne Zagadnienia transportowe (2009 04 19)Plakat WEGLINIEC Odjazdy wazny od 14 04 27 do 14 06 14MIERNICTWO I SYSTEMY POMIAROWE I0 04 2012 OiOr07 04 ojqz7ezhsgylnmtmxg4rpafsz7zr6cfrij52jhi04 kruchosc odpuszczania rodz2Rozdział 04 System obsługi przerwań sprzętowychKNR 5 04egzamin96 06 04więcej podobnych podstron