IMG!47

71,=-^

Proces ekspansji pary jest

•/ ~¹2 s

„ jurbm.e do cUnicniMfij - W ««--•    '..............*/    ^ °^ci_U

,*n«^ wewnętrzną turbiny. l>o rozwiązania zadania wykorzystać wyk/c. J-,.

W turbinie rzeczywistej pojawia sit; ciepło tarcia, które powoduje, że proces ekspansji pary przebiega tak, jak pokazuje to adiabata nie odwracalna 1-2 (rys. 9.21). W wyniku nieodwracalności procesu uzyskana w turbinie praca jest mniejsza od teoretycznej. Stopień doskonałości adiabatycznej ekspansji pary jest oceniany za pomocy wskaźnika na

adiabatyczny, zatem ciepło przepływające między układem a otoczeniem q,.₂ = °-Z pierwszej zasady termodynamiki otrzymujemy: l_tl_₂ -    ⁼ ‘ t ~^ł2 • Uwzględnia

jąc tę relację we wzorze na sprawność wewnętrzną turbiny, otrzymujemy:

Wartości cntaJpii dła poszczególnych punktów odczytujemy z wykresu i-s. Położenie punktu 1 jednoznacznie określa przecięcie izobary p_t - 4 MPa z izotermą f, = 420°C (rys. 9.21).

.. -

|j|a punktu I odczytujemy: entalpię I, - 3262 kJ/kg, entropię */ - 6.84 kJ/tkg-K)

po okreilcn.a położenia punktu 2» wykorzystujemy przemianę izrnuopową.

6.84 kJ/(kg K) I i/obarę p, -0.008 MPa Ich przecięcie daje punkt 2i. dla lutego entalpia iy, • 2140 kJ/kg. stopień »uchoici pary *₂, • ÓJfl. Parametry pary za •urtuim M określone przez punkt przecięcia izobary p₃ ■ O.OOH MPa z Imię tcalego ,iopma suchości pary x₂ « 0.93. Otrzymujemy punkt 2 o entalpii i₂ = 2-tl‘i kJ'Vg Sprawność wewnętrzna turbiny.

T), = 0.7594.

n, »

1

1