191

Równanie stanu obwodu ma postać

dx, I			1 1		*
dr		0	c		*1
dx2		1	R
dr J		L L	l\

Przyjmując oznaczenia dla macierzy kolumnowej zmiennych stanu zwanej wektorem zmiennych stanu

-I;;]-

oraz dla macierzy obwodu

0	1 * C		0	2
_JL	_R_		-10	-100
. L	~ L.

równanie stanu zapiszemy W postaci:

x = A*.

Rozwiązanie równania stanu ma postać [6 str. 68]:

x = e***©.

gdzie x© oznacza wektor stanu w chwili t ■ 0.

Przed zamknięciem wyłącznika napięcie na kondensatorze równa się 10 V, a prąd w cewce równa się zeru. Mamy zatem

isMti

Macierz e** obliczamy za pomocą twierdzenia Lagrange’a-Sylvestera [6 str. 66}:

Aj "* Aj    A2

gdzie X_lt X₂ — wartości własne macierzy A, które wyznaczamy z równania

det[A—jll] -0.

Stąd mamy czyli

191

Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
146 alnymi, równanie napięciowe obwodu ma postać; R i + L H = mLrnsin(cJt+az).
Cialkoskrypt0 218 3. Kinematyka płynuRozwiązanie Ad I. Równanie linii prądu ma postać: ^ = stąd dX
P1020660 (4) Równanie mchu masy m ma postać>»
IMG
21 (17) a) Dla h<H/2 Równanie powierzchni swobodnej ma postać (z0 = 0) Z = ■rW 2g a w punkcie
new 85 174 7. Zasady obliczeń wytrzymałościowych śrub i stąd równanie rozkładu nacisków ma postać 17
new 85 (2) 174 7. Zasady obliczeń wytrzymałościowych śrub i stąd równanie rozkładu nacisków ma posta
463 (5) Załącznik 3 463 Równanie kanoniczne elipsy ma postać: gdzie: (7) a a 6. Parabola jest zbiore
Równanie charakterystyczne macierzyA ma postać [6 sir. 65}: det{A —Al] * Oi czyli [~2_A _A_^] «= 0 l
IMG
27 (11) Równanie powierzchni swobodnej ma postać (z0 = 0)rWz --2g a w punkcie A zachodzi równość
2012 04 26 28 34 Zad.5. Wiedząc, że całka ogólna równ " z równaniem xy" + y = x2 ma post

więcej podobnych podstron