~LWF0034 [Rozdzielczość Pulpitu]

~LWF0034 [Rozdzielczość Pulpitu]



(112)

ponieważ


IX. Ruch wód gruntowych

v=Q!A,

I = AE/AL,

v—k’i.


Rozpatrzmy, jak wygląda rzeczywisty przepływ w ośrodku porowatym. Drogę cząstki wody między ziarnami gruntu obrazuje linia przerywana na rys- 170 Przekrój kanaliku jest zmienny, co powoduje ciągłe zmiany prędkości wody. Wobec trudności określenia AL' jak i i>’, wyznaczenie współczynnika proporcjonalności k' jest trudne, i jego przydatność wątpliwa. Dla uniknięcia tych trudności wprowadzamy po-jęcie „ruchu filtracyjnego". Jest to ruch w fikcyjnym obszarze odpowiadającym warstwie wodonośnej, ale całkowicie wypełnionym cieczą. We wszystkich punktach tego obszar® ciśnienia odpowiadają ciśnieniom rzeczywistym, a przepływy przez dowolnie poprowadzone powierzchnie są równe rzeczywistym przepływom przez odpowiadające im powierzchnie w gruncie.

Prędkość filtracji można więc zdefiniować jako

gdzie AL, pokazane na rys. 170 jako linia ciągła, jest to droga po linii prądu w umownym „obszarze filtracji".

Podobnie jak spadek i prędkość rzeczywiste, tak i spadek i prędkość filtracji spełniają warunek liniowej zależności

Wzór ten, ustalony doświadczalnie przez Darcy, znany jest pod jego nazwiskiem. Korzystając z niezmienności Q i AE w obu rozpatrywanych obszarach możemy wyznaczyć zależności między elementami ruchu filtracyjnego i ruchem rzeczy-wistym.

AL'

Wprowadźmy oznaczenie stosunków: *=-77- — współczynnik wydłużenia

A,

część pola dowolnego przekroju A zajętą przez kanaliki. Można łatwo wykazać, że dla gruntu rzeczywistego mA jest równy porowatości objętościowej m=Vf)V, gdzie Vp oznacza objętość porów zawartych w objętości warstwy V.

Rozpatrzmy bryłę o stałym przekroju A i długości L. Jeżeli podzielimy ją na szereg plastrów o grubości dx, to objętość porów w każdym plastrze wyniesie dk',-="Apdx. Dla odpowiednio dużego przekroju A, wielkość Ar nic może zależeć od

Zdefiniowany! Jego sens fizyca po ustaleniu I jących laminatu* (patrz § 12). Pr*yj i oś z skierujflB


AL


— współczynnik porowatości powierzchniowej. Af oznacza


albo dla niaj


Ponieważ odjęte ot ri

11 !!»(}>•<«*11



Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
~LWF0036 [Rozdzielczość Pulpitu] 290 R. IX. Ruch wód gruntowych Zmiany ciśnienia są związane z siłam
~LWF0033 [Rozdzielczość Pulpitu] § 45. Równania ruchu wód gruntowych ługowi fal i głębokości dnio pr
~LWF0030 [Rozdzielczo?? Pulpitu] § 18. Ruch laminarny i burzliwy 87 OPrZKtK. Ob,37 I F» i dwoma rodz
~LWF0029 [Rozdzielczo?? Pulpitu] R. III. Ojiólne zasady ruchu cieczy ruch lamromę ruch burzliwy =--•
~LWF0032 [Rozdzielczość Pulpitu] 89 § 1S. Ruch laminarny i burzliwy lamego, toteż górna granica nic
~LWF0020 [Rozdzielczo?? Pulpitu] Kierunków daje zależności: Powyższy układ równań można zapisać w fo
~LWF0023 [Rozdzielczo?? Pulpitu] IM Vfy.A = Q lub l(27)1 wprowadzić p W rzeczywistości w różnyc
~LWF0024 [Rozdzielczo?? Pulpitu] ■M *& tu ■“ i 16. Równanie Bemoullicgo dla cieczy rzeczywist
~LWF0025 [Rozdzielczo?? Pulpitu] R. III. Ogólne zasady ruchu cieczy Widzimy, że chcąc wprowadzić do
~LWF0026 [Rozdzielczo?? Pulpitu] § 17. Interpretacja równania Bcrnoullicgo — linie chtnieó i energii
~LWF0028 [Rozdzielczo?? Pulpitu] 85 •». Ic linia ciśnień imiic ^ Iśn. gdy część kinclycz-“y )m przyr
~LWF0031 [Rozdzielczo?? Pulpitu] R. III. Ogólne zasady ruchu cieczy przy których m jest współczynnik
~LWF0035 [Rozdzielczość Pulpitu] “porowatym. Drogę "a O*. 170. Pm. folom wody. Wobec Propo

więcej podobnych podstron