Image0098 BMP
gar.ie: Aw jest reaU uncją wewnętrzną przewodu, zn\ .V, ie:ikl;mcją zewnętrzną przewodu (wzór 9.126). Ke.tktatuię wewnętrzny na jednostkę długuści przewodów niemagnetycznych oblicza się na podstawie zależności (por. wzór 6.61)
gdzie: [t oznacza przenikalność magnetyczną materiału, z którego wykonano przewód. 9.9.5. IinpediiDcja wzajemna pętli
Rozpatrzmy dwa równoległe przewody /, 2 nad powierzchnią ziemi (rys 9.17).Niech /ji, h, oznaczają wysokości zawieszenia przewodów, zaś a — ich odległość poziomą, wobec czego odległość rozpatrywanych przewodów jest równa
(9.151)
— \^a2-f(h1 — h2)*.
z
O '
a
X
Rys. 9.17. Dwa przewody równoICKłe nad powierzchnią ziemi
Przypuśćmy, że w przewodzie i płynie prąd /, zaś w przewodzie 2 żaden prąd nie płynie. Impedancję wzajemną pętli ziemnopowrotnycii zawierających przewody /, 2 (na jednostkę długości) przedstawia wzór 'godnie z zależnością (8.66). Podstawiając x=a, z = h, oraz /; —A, do wyrażenia (9.136), .najdujemy idzie; funkcję Q przedstawia wzór (9.137). Wzór przybliżony dla Z,., otrzymany przy wykorzystaniu wyrażenia (9.140), przybiera postać
(9.154)
[ii/y c/.ym t) oblicza sil,' z zależności f>. 1*171. Impednncja wzajemna pętli /icmnopowrot-nyeh wyraża się liczbą zespoloną o rożnej od /era części rzeczywistej.
Rezystancja wzajemna i reaktancja wzajemna pętli ziemnopow rolnych wyrażają się im stępującymi wzorami przybliżonymi:
Oifia
Ria = Re(Z12) = — .
ojfi o, O
Xl2=lm(Z,i)= 2-n ln-
i 2
‘>.10. Równanie całkowe dla gęstości prądu w przewodzie
W nieskończenie długim przewodzie walcowym o dowolnym przekroju, ogranicz-onym powierzchnią walcową o tworzących równoległych do osi 0r układu współrzędnych prostokątnych .sc, r, c płynie prąd ! w kierunku tej osi. Cięslość prądu jest równoległa do osi Oz, wobec czego J^\zJ(x,y). Przypuśćmy, że przenikalność magnetyczna przewodu jest równa /<o- Potencja! wektorowy jest w omawianym przypadku równoległy do osi Oz, czyli A— ls/l (a , tj i spełnia równanie
ptz.y czym
V2A(.v,.v) =
wewnątrz przewodu, na zewnątrz przewodu,
Y
Podstawowe rozwiązanie równania (9.156) wyraża się wzorem (por. p. 4.3.2)
A ( a ,
In
f
1
dw d v . r
(9.15S)
gdzie: S oznacza przekrój rozpatrywanego przewodu, ( v', v ) oraz (w, r) oznaczają odpowiednio punkt źródłowy i punkt obserwacji (rys. 9.18), zaś
(9.159)
r = \/(x — x‘ )2 +(j*-- y’)1 jesl odległością obu ty cli punktów.
Kyv ‘t.lH, Pr/ekrój przewodu walcowego
Wyszukiwarka
Podobne podstrony:
Image0120 BMP ego ogólnym rozwiązaniem jest ego ogólnym rozwiązaniem jest (11.120) tayub‘Ka
Image0032 BMP gdzie: di -d.Vdn jest objęlo-ści* obszaru międ/y płytkami elementarnego kondensat ora.
Image0071 BMP Rozwiązaniem tego równaniu jest niezależna od czasu funkcja l ---a;+b, gdzie a oraz b
Image0023 BMP po podstawieniu K«* -grad V. mamy divgrad V P e żyli (2.30) ;dzie V2 jest lapJasjanem
Image0024 BMP Przypuśćmy, te potencjał w punktach płaszczyzny PP jest równy zeru, czyli VA = 0. Pote
Image0028 BMP (pin p 2 5 5). Wobec lego napięcie u między okludknmi kondensatora jest równe (pin p 2
Image0031 BMP I mtlinkj i, ora/ i. (luj;) ię ł:il w o obliczyć na podstawie tikl.ulu / ryv &nb
Image0037 BMP Ze względu na symetrię pula, natężenie // pola magnetycznego jest stałe w punktu di ok
Image0040 BMP >ovicm zwrot wektora dl określony jest przez zwrot prądu / w przewodzie, /godnie ze
Image0044 BMP rf na element objętości AJ", w którym /awarty jest ładunek />Al”. wynosi (por.
Image0050 BMP 5. OBWODY MAGNETYCZNE5.1. Uwagi ogójne Obwodem magnetycznym nazywamy obszar, w który n
Image0077 BMP długość jest muła w porównaniu z długością fuli elektromagnetycznej, wskutek czego pom
Image0089 BMP gdzie: L jest krzywą brzegowy powierzchni S. Ponieważ wektor dl jest prostopadły do 1a
image009 BMP , Wstecz ^.alei, Adres [^J htlp://web14. compaq.com/mypreCOMPACL w Customized for Piotr
Image0092 BMP i — «/<f jest onjętością płyty. Struty wiroprądowc przypadające nu jednostkę objęto
Image0093 BMP Eliminując E, t. równań (9.103) i (9.104), otrzymujemy równanie Bessclu (9.105) gdzie:
Image0099 BMP Natężenie pola elektrycznego wyraja się u/mcm = — joł/t, bowiem potencjał skalamy P je
Image0100 BMP e/yli U) r (10.3) gdzie v—-j. jest prędkością fali elektromagnetycznej. Wzór (10.3) mo
Image0110 BMP ic z, fi‘st "iliilr, i-/yU (11 16) Pierwszo równanie jest równaniem Bessela, a je
więcej podobnych podstron