Wa&St Hydr20

W \l ii i nulu |i f(<5) przedstawiony jest na rys. 6-60, a wartości liczbowe W lnlielcc

ń 20” 40° 60° 80° 90° 100° 110° 120° 130°

0,046 0,139 0,364 0,740 0,984 1,26 1,56 1,86 2,16

W.iitii.ii uzyskane przez Weisbaclia są prawdopodobnie za małe, ponieważ iitiiiic, l inienia określał on niedostatecznie daleko przed i za odcinkiem po-iiiuii iiwytu i stąd też nie uchwycił całkowicie strat przy wlocie i wylocie w prostym odcinku przewodu. Wzór Gibsona

C = 67,6 • 10-⁶ • ó²>¹⁷ [6-64]

daje użytkowe wartości dla technicznie gładkich załamań. Wartości liczbowe obliczone wg wzoru Gibsona zawiera poniższa tabelka, natomiast graficznie zostały przedstawione na rys. 6-60

ó 20° 40° 60° 80° 90° 100° 110° 120° 130°

C 0,043 0,202 0,488 0,911 1,18 1,48 1,82 2,20 2,61

		2/ /1

0 50 100 150

ó°

Rys. 6-60. Zależność pomiędzy współczynnikiem o-poru C i kątem S dla załamań

1 — wg Wcisbacha, 2 — wg Gibsona

Rys. 6-61. Współczynnik oporu f dla załamania o kąt 5 = 90° dla zwykłych rur stalowych (D = 50 mm) w funkcji Re

I )ln Ą — 45° wartość f wg Gibsona jest większa o 40% niż wg Weisbacha. Przy <) 90" o 20%, przy <5 = 120° o 18%, co potwierdzone zostało przez badania

przeprowadzone przez innych badaczy.

y.immermann ustalił na podstawie badań zależność pomiędzy współczynnikiem oporu £ i liczbą Re przy przepływie przez załamanie pod kątem prostym dla rury o /) 50 mm (rys. 6-61). Przebieg tej zależności jest taki jak dla kolanka, tyle

tylko, że C posiada wyższe wartości. Poczynając od Re — 600 000, £ = const.

6.11.2. Zmiana przekrojów poprzecznych

Gwałtowne rozszerzenia. Przy gwałtownym rozszerzeniu przekroju (rys. 6-62) występują straty energii strumienia, które możemy określić za pomocą zasady

Rys. 6-62. Przemiany energii przy gwałtownym rozszerzeniu przekroju poprzecznego

ilości ruchu. Wydzielimy w tym celu myślowo obszar zawarty pomiędzy płaszczyznami 1-1 i 2-2. Na powierzchnię (F₂—F^) działa, jak wiadomo na podstawie doświadczenia, takie samo ciśnienie jak w przekroju F_v Spowodowane jest to tym, że w miejscu rozszerzenia przewodu następuje oderwanie strumienia.

Stosując zasadę przyrostu ilości ruchu, otrzymamy