73342 Obraz1 (157)
Niezależnie od wartości częstości v w ustalonym polu magnetycznym B0 wszystkie linie widmowe ulegają takiemu samemu przesunięciu 5v. Teoria i doświadczenie są tu całkowicie zgodne. Jeśli chodzi o polaryzację składowych Zeemana, to przewidujemy, że oscylator składowy elektronu 1 ma charakterystykę promieniowania taką jak dipol Hertza oscylujący w kierunku równoległym do B0. W szczególności wektor E emitowanego promieniowania oscyluje w kierunku rówoległym do B0, a natężenie promieniowania w kierunku B0 jest równe zeru. Odpowiada to dokładnie wynikom doświadczalnym otrzymanym dla nieprzesuniętej składowej Zeemana, którą nazywamy też składową n (z ang. parallel, czyli równolegle). Jeśli promieniowanie oscylatorów składowych elektronu 2 i 3 obserwujemy w kierunku wyznaczonym przez B0, to okazuje się ono spolaryzowane kołowo. Promieniowanie to, obserwowane w kierunku prostopadłym do B0, jest spolaryzowane liniowo. Również te przewidywania są zgodne z wynikami doświadczeń. To promieniowanie oznaczamy <r+ i a-, gdzie a oznacza prostopadłe (z niem. senkrecht), a znaki + i — wskazują wzrost lub spadek częstości. Promieniowanie <y+ jest spolaryzowane prawoskrętnie, aa" — lewoskrętnie. Kierunek ten jest określany względem linii sił pola B0, a nie względem kierunku rozchodzenia się światła.
Różne polaryzacje składowych Zeemana są wykorzystywane w pompowaniu optycznym. W tej metodzie światło wzbudzające może być tak spolaryzone, aby selektywnie wzbudzać poszczególne poziomy Zeemana, powodując uporządkowanie orientacji spinu. Więcej na ten temat powiemy w p. 13.5.
13.3.3. Opis normalnego zjawiska Zeemana w modelu wektorowym
W poprzedniej części tego rozdziału przedstawiliśmy czysto klasyczny opis zjawiska Zeemana; zrobimy teraz pierwszy krok w kierunku opisu kwantowego.W tym celu wykorzystujemy model wektorowy wprowadzony w p. 12.2 (por. rys. 13.9 i 13.11; zauważmy, że rys. 13.11 przedstawia przypadek nieco bardziej skomplikowany, w którym rolę odgrywa magnetyzm zarówno spinowy, jak i orbitalny). Pełny opis kwantowy podamy w rozdziale 14. Wektor momentu pędu j oraz sprzężony z nim wektor momentu magnetycznego \ij wykonują razem precesję wokół osi wyznaczonej przez pole B0. Dodatkowa, pochodząca od pola magnetycznego energia atomu jest wówczas równa (rozdz. 12 i rys. 13.9 oraz 13.11)
vmj = (Hy)z B0 = +mjgjHBB0, m, -j. (13.12)
Rys. 13.9. Precesja J i fi wokół kierunku wyznaczonego przez pole zewnętrzne B„: normalne zjawisko Zeemana
245
Wyszukiwarka
Podobne podstrony:
Zdjęcie0983 Własności magnetyczne W zależności od zachowania się materiałów w polu magnetycznym mona
70929 Zdjęcie0983 Własności magnetyczne W zależności od zachowania się materiałów w polu magnetyczny
uziemienie Prąd elektryczny, zależnie od wartości, częstotliwości i czasu przepływu przez człowieka,
6. Tautologia - formuła zawsze prawdziwa niezależnie od wartości logicznej zdań składowych Prawa
Bez nazwyI Jeśli n = 2, to otrzymuje się pomiary mikrotwardości niezależne od wartości obciążenia (r
Obraz1 (18) Niezależnie od tego, czy ingracjator dąży ponadto do innych celów czy rezultatów, cel b
skanuj0026 (185) Niezależnie od kształtu konstrukcji i sposobu jej ekspozycji, przyjęto uwie wartośc
IMGY28 90 MICHAŁ GŁOWIŃSKI go wyrazu na obraz i podobieństwo słów odnoszących się do rzeczy — niezal
174. Jakie wartości polskiej literatury ostaną się na zawsze - niezależnie od gust
15147 obraz (2777) ostra hipowolemia niezależna od przyczyn (wstrząs urazowy, krwotoczny, toksyczny,
Elementy teletransmisji danych określona częstotliwość nośna dla zera i jedynki, poczynając od warto
więcej podobnych podstron