34930 skanowanie0002 (169)
208
Rys. 21.2, Trajektorie ruchu elektronów w magnetronie przy różnych wartościach indukcji pola magnetycznego. „(Al anoda, K-katoda)
Ruch elektronu w magnetronie
Dla opisu ruchu cząstki w magnetronie najwygodniej jest przyjąć cylindryczny układ współrzędnych, którego oś pokrywa się z osią magnetronu. W układzie tyra prędkość elektronu wyraża się wzorem:
^ % , (21.2)
r r a a
gdzie , i* oznaczają tzw. radialną i azymutalną składową prędkości, <1 . % oznaczają radialny i azymutalny wersotf
r' a
układu współrzędnych.
Przy tym # = rw, gdzie r oznacza długość wektora
wodzącego, w - prędkość kątową cząstki.
Zgodnie z drugą zasadą dynamiki Newtona zmiana momentu pędu cząstki jest równa iloczynowi momentu działającej siły oraz przyrostu czasu
d( ? x m V) =? ( 1: x F )- dt , (21.35)
-»
gdzie m oznacza masę cząstki, F - siłę działającą na cząstkę, t - czas.
Biorąc pod uwagę siłę F wyrażoną wzorem (21.1) ,
*) | i
oraz zakładając E =* E er , B = B e^ i "r '|*j E , "r | B, równanie (21.3) sprowadza się do postaci:
d(ra r ) = e r B dt = e r B dr . (21.4)
Całkując to równanie od rk do r# (gdzie rk i r oznaczają promienie katody i anody macjnetronu) oraz zakładając, że prędkość początkowa elektronów wylatujących z katody jest równa zeru otrzymamy:
- IjjjjjL * 2 e B ( < - < > - (21-5)
gdzie oznacza wartość składowej azymutalnej prędkości
cząstki w pobliżu anody.
Dla ułatwienia analizy zależności prądu (strumienia elektronów) płynącego przez magnetron od wartości indukcji pola magnetycznego wygodnie jest wprowadzić pojęcie tzw. krytycznej wartości indukcji pola magnetycznego B . Pole
magnetyczne o takiej___wartości ^Indukcji odchyla el.ek.trony
lecące od katody do anody w ten ąpnsóh,., -i ± i .Jl.
Itl lżu anody jest skierowana^ prostopadle, do promienia wodzącego i elektrony nie docierają do anody (patrz rys. 21.2c ). Wówczas przez magnetron przestaje płynąć prąd elektryczny. Odpowiada to sytuacji, w której składowa radialna prędkości elektronów przy anodzie jest równa zeru (£ a= 0). Wówczas Igodnie z zasadą zachowania energii:
Wyszukiwarka
Podobne podstrony:
34 (252) Rys. 21.2. Trajektorie ruchu elektronów w magnetronie przy różnych wartościach indukcji pol
skanowanie0004 (157) (porównaj rys. 21.3a i 21.3b). Za wartość przyjmuje się więc
srd6 itrajektorie ruchu y 11iiŁj Lc«*3 Rys. 3.3a Trajektorie ruchu pojazdów /V*1 * V®/ją
str092 (2) V Rys. 7.21. Zależność S(t) w funkcji przesunięcia x . I toploro przy zerowym przesunięci
Elektrostat 2 382 Część 5: Elektryczność i magnetyzm Rys. 21.12. Wszystkie atomy i cząsteczki przy&n
36 (225) (porównaj rys. 21.3a i 21.3b). Za wartość więc wartość indukcji pola magnetycznego, dla któ
Image092 Rys. 4.8. Typowe charakterystyki wyjściowe UOH — /(/OH) a) dla różnych wa
Rys. 1. Linie ekwipotencjalne modułu potencjału magnetycznego (po lewej) oraz natężenie pola elektry
67726 P1080325 9. Układy sensoryczne ruchu ramienia robota przy różnych jego ustawieniach. Kalibracj
Rozdział 21 _WPŁYW POLA ELEKTRYCZNEGO I MAGNETYCZNEGO NA ŻYWY ORGANIZMJózef Terlecki Póła
DSC71 (12) Lech Dorobczyński Rys. 4.18. Odpowiedź skokowa elementu oscylacyjnego dla różnych wartoś
DSC73 (12) Lech Dorobczyński Rys. 4.18. Odpowiedź skokowa elementu oscylacyjnego dla różnych wartoś
Portret fazowy jest to rodzina trajektorii fazowych (czyli rozwiązań) przy różnych warunkach początk
więcej podobnych podstron