16:
_£
Pot
Rys. V,6. Przekrój bezwymiarowy dyszy —liczba Macha i stosunek — w funkcji —
% «« Poc
W rozważaniach naszych ograniczyliśmy się do przepływu izentropowego. W przypadku przepływu obarczonego tarciem, zamiast równania izentropy należy stosować równanie politropy
(V.54)
pif — const,
odpowiednio
1
Tn
P_
Po
Po P
Wobec tego równania (V.35A), (V.46) i (V.47) przechodzą w równania:
(V.55)
f
PocVOc
1 -
Poc.
(V.56)
Z(Kc) = ^2—-y(7C2/n —" ),
przy czym funkcja £'(7tf) osiąga maksimum przy stosunku ciśnień
n+ 1
(V.57)
(V.5S)
nie zaś ckl = a, jak w przepływie izentropowym.
Związek między wykładnikiem politropy n a wykładnikiem izentropy x, wyprowadzony w rozdziale IX, wyraża się wzorem
(V.59)
a prędkość w przekroju minimalnym wynosi
n—1 x—1
wynika
Prędkość rzecz)'\vistą wypływu z dyszy można obliczać dwoma sposobami:
1-
Poc
Na zakończenie jeszcze jedna uwaga. W przypadku małych liczb Mach.u Ma-*0, stosunek ciśnień w dyszy Pj/Po,-*!- Wobec tego spadek ciśnienia w dyszy jest ha rdzo mały:
Pot Poc Poe Poc
Pisząc
1-
Pi
Poc
PocJ
\ * Poc
* P«v
Cu-.l2—Po,t_ x ^
podstawiając tę wartość do wzoru (Y.35A) otrzymujemy
X—\Ap nr-— fi-—
>0c--- v/2!,0c Ap « y/2v-Ap.