skanuj0085
(3)
&E = JJE(P) o dS = JJE(P) o n(P) dS, s s
('il/.ie dS to nieskończenie mały element powierzchni S, n(P) - jednostkowy
Rys.2. Strumień pola przechodzącego przez powierzchnię S
wektor normalny do powierzchni S w punkcie P, wyróżniający jedną ze stron S (mówimy wtedy o zorientowanej powierzchni S), a znak: „ ° ” oznacza iloczyn skalamy dwu wektorów:
dS(P) = n(P)dS
Strumień pola <PE jest wielkością skalarną. Gdy pole E jest jednorodne, a S jest płaską powierzchnią o wielkości S, wtedy n nie zależy od punktu na S i je--żeli zdefiniujemy wektor: S = n -S, gdzie S = |iS|, to strumień pola w tym przy-I >adku dany jest wzorem:
<$E = EoS - EScosa, (5)
gtlzie E = [Z?| i S = [Sj.
Strumień pola jest więc dodatni, gdy linie przechodzą z „wnętrza” powierzchni (oznaczonego jako w na rys.3) na jej stronę ~ „zewnętrzną” (z na rys.3), tj. tą, którą
M orientujemy w przestrzeni polem wek-
- torów n (a ogólniej n(P), gdzie PeS), a
- ujemny - gdy jest odwrotnie. Należy pamiętać, że orientacja powierzchni S, tzn. to, która strona powierzchni jest zew-
Rys.3. Orientacja płaszczyzny S nętrzna, a która jest wnętrzem, jest umową.
Natężenie pola E, linie natężenia pola i strumień pola, są w teorii pola elektrycznego pojęciami związanymi z tzw. wektorowym obrazem pola.
1.4. Potencjał elektryczny ę
Siły pola elektrycznego są siłami zachowawczymi, zatem praca Lpb wykonana przez te siły przy przesuwaniu ładunku próbnego qo pomiędzy dwoma punktami pola P i B nie zależy od drogi i równa jest ujemnej zmianie energii potencjalnej Ep, a stąd:
B
B
AEp = Ep (5) - Ep fP) = -Lpb = —J F o dr = -q0 J E o dr.
p
p
Różnicą potencjałów między punktami P i B nazywamy iloraz zmiany energii potencjalnej i ładunku:
<p(B) - ę(P) = —— = - f E ° dr . 9o p
Często przyjmuje się, że w pewnym umownym punkcie pola B (np. w nieskończoności lub na powierzchni Ziemi) potencjał ma wartość 0. Wówczas:
Zatem fizycznie potencjał <f(f) pola elektrycznego w pewnym jego punkcie P jest ilorazem pracy Lpb wykonanej przez siły pola przy przemieszczaniu ładunku próbnego qo z punktu P do punktu B w nieskończoności, i ładunku przenoszonego qo (rys.4).
P ę= const > 0
Rys.4. Przesunięcie ładunku próbnego z punktu P do B przez siły pola
i ?0
Cpa(J powierzchnie
sF=qoE ekwipotencjalne
Powierzchnią ekwipotencjalną nazywamy miejsce geometryczne punktów o stałej wartości potencjału.
Jednostką potencjału, określaną ze wzoru (6) jest w układzie jednostek SI IV. Jest on zarazem jednostką napięcia, czyli różnicy potencjałów w tym układzie.
Praca LPB po dowolnej drodze CPB nie zależy od kształtu drogi łączącej P i B. Zatem i ę nie będzie od niej zależał. Jest to ogólna własność pól potencjalnych.
Wyszukiwarka
Podobne podstrony:
88845 skanuj0027 Czas, sens, liturgia o-J za-1 ‘-yj ie-1 ,n-
skanuj0085 I /I) 0E = JJE{P) o dS = JJ/?(P) o n{P) ÓS, (3) s s g
skanuj0005 (130) dS - 2K if(z) 3 "2 . & ę T573
skanuj0005(1) f &SONOHI-A - ds,4CcXx>buviAv»v " lpv^avu:c kMoot ZciamI
Jeżeli tłok cylindra w czasie ekspansji przesunie się o ds to praca tarcia dL^ = F^ds zamienia się w
DSC04825 Łujiu^ oUljki^ ęł>0P-1CljtA^/jLA^gfy I /«lgUvLr>vLt i mci Ł^ds-to }af TOKteM pcp
Farmakologia005 fUO. **DS ^ J to p$ch£nx^ ^ ^jO.O*P^^ C idiAoljWicK «nL Q^O^Q)v =9
Ek Matematyczna 3 2005 10 23 4 6 - /ty<?o/t ^ćt-jc^teysiptAj (/ty, /tyze-i<<-e.<n/ t dS^
skanuj0018 (111) .i-d 2jj ŁA.Dl_iL__ ?, 4f " Oki- V ZŁ_MmL d- -__dUx AxU-X. (ACu
skanuj0025 (144) GOOffrKO^ - OtOLt r WffcuM o oeaueacedił^ie tumdct ć &(tdeiŁ&i koło. ktcd
skanuj0055 Gdyby mój mąż mi.il romans, a mnie by się to nie podobało, powiedziałabym: „Kochanie, wid
więcej podobnych podstron