4 (1362)

i dla promieniowania ciała doskonale czarnego sprawdza się tylko dfa małych v.

•Rad-ancja spektralna na *Rad spektralna (moc) wypromtemcwana przez i •.Zdolność emisyjna na jednostko objętości jednostkę długości fali jednostkę powierzchni na jednostkę częstotliwości ,

ckT tr . s i 8irv ^ŁkT .

A(-\,r- 2~_r f„(u,T) = 2₇hT OTO'*lv - (lv

Oskiej • częstotliwość fali. A oługość fali. c • prędkość światła, k - siata Boltzmana. T - temperatura (K)

SffifelSiOI Zależność do czwartej potęgi długość fali. poprawne dla dużych A. jednak błędne dla tali krótszych (np, nadfioletowych) Natęźene promieniowania zamiast ustanowić maksimum rosło wraz z częstotliwością Prowadzi o do nieskończenie dużej energii wy promieniowanej a każde nawet zimne ciało miałoby promieniować bardzo dużo energ" w nadfiolecie Ciała wypromieniowałyby całą energię w zakresie nadfioletu Paul Ehrcnfest nazwa! to "katastrofą w nadfiolecie"', która stała Stę głównym motywem do poszukiwania nowej teorii opisującej mikrośwrat. wskazała, że wnioski bazowane na mechanice ktasycznej mogą być niesłuszne i ułatwiła przyjęcie mech. kwantowej

Vf-4m* IfouiyilłM t r»t«hfj COt.1

Liczba falowa fil,'cm

■ r7uv<i^,y. (yjJni-y ćAtyrAd-y. eęh.

m* iefijbyitan (deTe fct ro mą g n etycźn ę;

I Eltctromjgoctic WavBp \'*— pele Magnetyczne

elektryczne

propagacje

Równania różniczkowo fali rozchodzącej się z prędkością c otrzymane na podstawie równań Maxwella (Prawa Faradaya, Prawa ampere'3-Maxweiia. Prawa Gaussa elektryczności i P. Gaus:_c. _{prę(3koSĆ iwia}tła w próżn.

j)- E 3<rprzemkatność elektryczna próżni

V-F. ńi/rii—r 1 u^przemkalność magnetyczna próżni

- ‘ c —=== £-wektor natężenia pola elektryce _ » . ⁽*~B V"/'" 8-wektor indukcji pola magnetyce

\‘z5 - io/A i-^y

Dla fali płaskiej: E(x.t)=EoSin(2Trvt-2(TT/A)x) B(x.t)=Bc.sin(2uvt-2(n/A)x)

Energia pojedynczego kwantu: S=hv

1807: Doświadczenie Younga - falowa natura ś<

| Przepuszczanie światła spójnego przez dwie nieodległe szczeliny, wskutek interferencji na ekranie powstaje wzór prążków ciemnych i jasnych w zależności od interferencji wygaszającej lub wzmacniającej ^

1900: Pfanck wprówć

|. zwaną rozkładem Plancka, wyjaśnia to

iąozSWm

fenomen promieniowania cała doskonałe czarnego. Promieniowanie v/ysyłar.e tylko o kreślonymi porcjami, źródła promieniowania cieplnego przyjmują tylko pewne stany energetyczne Wprowadzenie stałej plancka h=6,626 x 10 ^U. kluczowego parametru przy opisywaniu zjawisk w skali atomowej

6»rU* ^ L 'Hę. Hmha iyr^a,

'dirjUr# (,-^A yM**, r'*'

4 (1362)

4 (1362)

ckT tr . s i 8irv ŁkT .

A(-\,r- 2~r f„(u,T) = 27hT OTO'*lv - (lv

iąozSWm

'dirjUr# (,-^A yM**, r'*'

ckT tr . s i 8irv ^ŁkT .

A(-\,r- 2~_r f„(u,T) = 2₇hT OTO'*lv - (lv