CCF20120509 042
ZUO Część II. Rozwiązania i odpowiedzi
3.1.20. Prędkość wody wypływającej z otwartego zbiornika B (rys. 1-3.19) wyznaczamy ze wzoru Torricellego:
c3 = yfźgh,
stąd
Następnie układamy równanie Bernoulliego dla przekrojów 1 i 2 względem poziomu 0:
|
f! + ^ + H = ^ + z. 2g y 2g y |
(2) | |
|
Dla p2 = |
= 0 oraz c, = 0 otrzymamy | |
|
y 2 g |
(3) | |
|
Poziom |
cieczy w zbiorniku B musi być stały, wobec tego | |
|
0-2 ~ @3’ | ||
|
czyli |
Ti d2 nd2 C2~4~ = C3-J~’ | |
|
stąd |
c2 ~ C3’ | |
|
a także |
r2 r2 c2 c3 , 2 g 2 g |
(4) |
Po podstawieniu zależności (4) do równania (3) otrzymamy:
z = H-h + —,
y
a po podstawieniu danych liczbowych
„ 70000 _
z = 5-2+Toooo= 0 m'
Kąt a wyznaczamy z następującej zależności trygonometrycznej:
n
a = 6
3.1.21. Dla przekrojów 0 i 2 układamy równanie Bernoulliego
,2
^ +
Co , Pn + Pb . rr C2 , Pb
stąd
czyli
10
a = arc sin— = arc sin-, 20 2
„2
- ■ + H — -—I---h 0,
2^ P0 20 pg
z którego wyznaczamy prędkość c2, przyjmując c„ = 0, a zatem
c2 =J2gl H +
Pn
P9
Prędkość cx określimy z analogicznego równania dla przekrojów 0 i 1:
,2
„2
„ ■ + H=^ + —,
20 P0 2gf p#
skąd
cl=l2g[H +
Pn + Pb-Pv
pg
Wstawiając zależności (1) i (2) do równania ciągłości
nD2
TCć/2
Cl~4~ = C2_4~’
otrzymamy
Pn+Pb-Py
d\ 20 H + -" ™ ^) = D\/2g( +
P0
P*
P0
Po podstawieniu d = 0,8 D i obustronnym podniesieniu do kwadratu oraz wykonaniu uproszczeń równanie (3) przybierze następującą postać:
0,4096 (pgH + pn + ph-pw) = pgH + pn, kipi nadciśnienie w zbiorniku
pn = 0,6938 (ph-pw)~pgH.
Po podstawieniu zadanych wartości, nadciśnienie
pn = 53 kPa.
Wyszukiwarka
Podobne podstrony:
CCF20120509 096 322 Część II. Rozwiązania i odpowiedzi a prędkość cx, wyznaczona z warunku ciągłości
CCF20120509 032 IH<> Część II. Rozwiązania i odpowiedzi Objętościowe natężenie przepływu przez
CCF20120509 033 I HM Część II. Rozwiązania i odpowiedzi _ skąd po dodaniu stronami
CCF20120509 034 IW Część II. Rozwiązania i odpowiedzi stąd P = Pb P P kx2 kl -T+ 2X- a po przekształ
CCF20120509 035 192 Część II. Rozwiązania i odpowiedzi oraz 3xj "0P zależność (10) możemy zapis
CCF20120509 037 IV<> Częsc II. Rozwiązania i odpowiedzi Po podstawieniu c = k/R i scałkowaniu
CCF20120509 043 210 Część II. Rozwiązania i odpowiedzi /. rysunku II-3.7 wynika następująca zależnoś
CCF20120509 044 212 Część II. Rozwiązania i odpowiedzi 3.2.6. Natężenie wypływu przez elementarny pr
CCF20120509 046 216 Część II. Rozwiązania i odpowiedzi 216 Część II. Rozwiązania i odpowiedzi stąd R
CCF20120509 051 226 Część II. Rozwiązania i odpowiedzi wobec tego wzór (1) można przedstawić w nastę
CCF20120509 060 244 Część II. Rozwiązania i odpowiedzi b. Równania różniczkowe torów poruszania się
CCF20120509 063 252 Częsc II. Rozwiązania i odpowiedzi Kierunek ruchu wyznaczymy przez określenie co
CCF20120509 064 254 Część II. Rozwiązania i odpowiedzi Jeżeli natężenie wypływu ze źródła Q = 2 nrvr
CCF20120509 067 262 Część II. Rozwiązania i odpowiedzi 4.2.5. a. Potencjał zespolony w(z) = Cz"
CCF20120509 074 276 Część II. Rozwiązania i odpowiedzi Z zależności z = x + iy = r(cos$ + isin&)
CCF20120509 088 306 Część II. Rozwiązania i odpowiedzi 5. Dynamika cieczy rzeczywistych 307 z któreg
CCF20120509 097 124 Część II. Rozwiązania i odpowiedzi Lrjuaiuiiva utt/^ i/xt/,ywi.M),ui
CCF20120509 049 U.L Częsc II. Rozwiązania i odpowiedzi a zatem z porównania zależności (7) i (8), ws
CCF20120509 068 2<>4 Część II. Rozwiązania i odpowiedzi n = 1 Vx = c, vy = o, 2 2 19 2 1.
więcej podobnych podstron