7716655334
(7.11 a)
-=JXl = y®z.
—L = 7r = ~jBL = ~J~T
U
coL
(7.1 lb)
Niekiedy można zetknąć się z nazywaniem impedancji zespolonej cewki reaktancją indukcyjną zespoloną. Jest ona wtedy oznaczana X_i. Jest zatem X_i = = jaL. Jednak
lepiej takiego nazewnictwa unikać gdyż może być potraktowane jako błąd terminologiczny.
Rys. 7.12. Induktor idealny - schemat
zastępczy do metody symbolicznej
Prawo Ohma dla idealnego induktora analizowanego z zastosowaniem metody symbolicznej występuje w dwu dualnych postaciach:
y_L=uLej'I'u =oL-I ■
-coL-i
■I
Jf'!
= joL-I_ = JXL •/
Stąd wynika wzór na wartość skuteczną zespoloną prądu:
1
■Hi
l=~jV, =-
jcoL
Słuszne są zatem zależności:
UL=jXL-I_ oraz:
Ł = -JBLu
Przebieg czasowy mocy induktora idealnego można wyznaczyć jako iloczyn wartości chwilowych jego prądu i napięcia- PL(0 = uL(t) m’(t)
Po podstawieniu wyrażeń na przebiegi prądu i napięcia otrzymuje się:
Pl(t) = -J2 ■ Ui cos(cot + i//j )■ ■ Isin(col + i//j ) =
- 2U ii • cos(cot + \pi )-sin(cot + i//f )-U ii ■ sin2(cot + ip/ )
Zatem wzory na przebieg czasowy mocy induktora idealnego: pL(t) = ULI sin( lat + lipi)
pl(‘)~ -Ul1 sin(2cot+2wu)
(7 12a) (7 12b)
(7.13a) (7.13b)
Wzór (7.13b) otrzymuje się podstawiając do wzoru (7.13a) 'Pu = xPi + —.
Rys. 7.13. Przebieg czasowy mocy induktora idealnego na tle przebiegów napięcia i prądu
Przebieg czasowy mocy induktora idealnego na tle przebiegów napięcia i prądu pokazano na iys. 7.13.
Wartości chwilowe mocy induktora oscylują sinusoidalnie z amplitudą Uil. W pierwszej ćwiartce czasowego przebiegu prądu wartości chwilowe mocy są dodatnie. Natężenie prądu rośnie wtedy od zera do wartości maksymalnej. Narasta więc też i pole magnetyczne. Dopływa do niego energia elektryczna. Ta energia jest zamieniana na energię pola magnetycznego. Jej ilość jest proporcjonalna do pola powierzchni figury utworzonej przez wykres mocy i oś odciętych (oś „iksów”). W ćwiartce drugiej czasowego przebiegu prądu jego natężenie maleje od wartości maksymalnej do zera. Wraz z nim maleje pole magnetyczne. Zawarta w nim energia
odpływa. Wartości chwilowe mocy są ujemne, a pole powierzchni figury utworzonej przez
-25 -
Wyszukiwarka
Podobne podstrony:
IMG 1401091652 C4- r f °l r^f**y“) f^fr^ • wow M*t f’ j~‘
print scrn praca nr 2 1 ){$} AutoCAD - wersja stand... ▼ £> 0 El ^ C~J ^ ^ AutoCAD2011-WERSJAST
studium kons ryc56 &T»- I l‘i W .11*" VUj->rt€ — ,£><1. M. JPto-rw- k?rMSłV
73281 IMG 1401091652 C4- r f °l r^f**y“) f^fr^ • wow M*t
IMG 1401091652 C4- r f °l r^f**y“) f^fr^ • wow M*t f’ j~‘
Przekładnie Zębate078 Tabela 5.11 Współczynnik sprężystości Z£ dla różnych par materiałów koła li 2
KSIĄŻECZKA SZEŚCIOLATKA UCZĘ SIĘ PISAĆ (25) 1 wniii / U mm m W -f-f TL 11 r~y~7 *■"
002?lkowity strumien ladunek punktowy X X T- <3 30X v y„ £ A o /.-v r--3— 1 4*W j
26062009(004) Z~L. i ■nrt. 3^CXoJ.
page0187 de^c^-tccy^ Ad**, dAdćyo, %C, A AdÓ ^y€,cyt,*£*& ***sodco~ dtA * fre/ty^e/cy^, *k, Aooi
Skanowanie 11 11 22 22 a &.^U^ec(/sh,-^o z£ cjjśctScJe &nbs
%±J&%Tr£~ZW- JĆJ-PtfĘ. L4 4* c/r-J~^AL— ~^J A-yv sć. ,?<-«^. <*&
1939525?7728326924165?89735758452283495 n a) l/n+l — J/n ~ł~ kl. Atj — h f ( j:» • !/")>
Y€ s Układy Automatyki 14 T£
haaksteken23 V « « 0*^7 -* a^T! f *
więcej podobnych podstron