23 fizyka jadrowa


Fizyka jÄ…drowa
1
Budowa jÄ…dra atomu
" Jądro atomowe składa się z protonów i neutronów wiązanych siłami
jÄ…drowymi, niezale\nymi od Å‚adunku.
" Poniewa\ neutron i proton majÄ… prawie takÄ… samÄ… masÄ™ i bardzo
zbli\one inne własności, więc obydwa określa się wspólną nazwą
nukleon.
" Nuklidy o tej samej liczbie protonów, ró\niące się liczbą neutronów
nazywamy izotopami.
" Aączna liczba protonów i neutronów w jądrze liczba masowa A jądra.
" Liczba neutronów jest dana równaniem A - Z, (Z jest liczbą protonów
zwanÄ… liczbÄ… atomowÄ…).
" Wartość liczby A dla jądra atomowego jest bardzo bliska masie
odpowiadajÄ…cego mu atomu.
" Atom pierwiastka X o liczbie atomowej Z i liczbie masowej A oznaczamy
2
A
X
symbolem Z .
1
Pomiary rozpraszania wysokoenergetycznych protonów lub
neutronów na jądrach atomowych jądra mają kształt kulisty
średni promień wszystkich jąder (oprócz
R = (1.2Å"10-15)A1/3 m
najmniejszych)
Jednostki: Poniewa\ rozmiary jÄ…der i czÄ…stek elementarnych sÄ… bardzo
małe dlatego stosujemy jednostkę femtometr zwaną te\ fermi (fm); 1 fm =
10-15 m.
A A
N = = =
Liczba cząstek (na jednostkę objętości)
4 4
Ä„ R3 Ä„ [(1.2Å"10-15m)A1 3]3
dla jÄ…dra o promieniu R i liczbie
3 3
masowej A
= 1.38Å"1044 nukleonów/m3
Á = NM = 2.3Å"1017 kg/m3
gęstość
Masa protonu = masie neutronu M = 1.67·10-27 kg.
3
Oddziaływanie nukleon-nukleon
Siła jądrowa (oddziaływanie silne) wią\e nukleony w jądrach atomowych
większa ni\ siła odpychania elektrostatycznego występująca pomiędzy
protonami.
Energia potencjalna oddziaływania nukleon  nukleon
w porównaniu z energią odpychania proton  proton
Oddziaływania proton - proton, proton - neutron i neutron - neutron są
identyczne i nazywamy je oddziaływaniami nukleon - nukleon.
4
2
Masy atomowe i energie wiązań mo\na wyznaczyć doświadczalnie w oparciu o
spektroskopiÄ™ masowÄ… lub bilans energii w reakcjach jÄ…drowych.
Jednostki
Masa jest podawana w jednostkach masy atomowej (u). Za wzorzec przyjmuje siÄ™
1/12 masy atomowej węgla.
Z A Masa (u) "E (MeV) "E/A
1
n 0 1 1.0086654 - -
0
1
H 1 1 1.0078252 - -
1
4
He 2 4 4.0026033 28.3 7.07
2
9
4 9 9.0121858 58.0 6.45
Be
4
12
6 12 12.0000000 92.2 7.68
C
6
16
O 8 16 15.994915 127.5 7.97
8
63
Cu 29 63 62.929594 552 8.50
29
120
Sn 50 120 119.9021 1020 8.02
50
184
W 74 184 183.9510 1476 8.02
74
238
U 92 238 238.05076 1803 7.58
92
5
4
He
Przykład: porównujemy masę atomu 2 z sumą mas jego składników
4
M( He)= 4.0026033 u
2
1 1
2M( H)+ 2M( n)= 2·1.0078252 u + 2·1.0086654 u = 4.0329812 u
1 0
Masa helu jest mniejsza od masy składników o 0.0303779 u
Dla ka\dego atomu jego masa jest mniejsza od masy składników o wielkość "M zwaną
niedoborem masy lub defektem masy.
Dowód na istnienie energii wiązania jąder i równowa\ności masy i energii.
" Gdy układ oddzielnych swobodnych nukleonów łączy się w jądro energia układu zmniejsza
się o wartość "E energii wiązania jądra.
2
E = mc
" Całkowita energia spoczywającego jądra jest związana z jego masą
Zmniejszenie o "E całkowitej energii układu zmniejszenie masy układu o "M
2 6
"E = "Mc
3
Najsilniej są wiązane nukleony w jądrach pierwiastków ze środkowej części układu okresowego.
Krótki zasięg sił jądrowych wielkość "E/A nie jest stała !!!
7
Rozpady jÄ…drowe
Rozpady jądrowe zachodzą zawsze jeśli jądro o pewnej liczbie nukleonów
znajdzie się w stanie energetycznym, nie będącym najni\szym mo\liwym dla
układu o tej liczbie nukleonów.
Jądra nietrwałe pochodzenia naturalnego są nazywane promieniotwórczymi,
a ich rozpady noszą nazwę rozpadów promieniotwórczych.
Informacje o jÄ…drach atomowych ich budowie, stanach energetycznych,
oddziaływaniach; równie\ zasadnicze informacje o pochodzeniu Wszechświata.
Znane sÄ… trzy rodzaje promieniowania:
" alfa (Ä… ) - jÄ…dra helu,
Ä…
Ä…
Ä…
" beta (² - elektrony lub pozytony,
²
²
² )
" gamma (Å‚ ) - fotony.
Å‚
Å‚
Å‚
8
4
jądra promieniotwórcze
jÄ…dra stabilne
9
Rozpad alfa
Rozpad alfa przemiana niestabilnego jÄ…dra w nowe jÄ…dro przy emisji jÄ…dra 4He tzn.
cząstki ą Występuje zazwyczaj w jądrach o Z e" 82.
Ä….
Ä…
Ä…
Dla ciÄ™\kich jÄ…der energia wiÄ…zania
63
12
Cu 120
8 C
nukleonu maleje ze wzrostem liczby 16 Sn
4 184
O
He W
238
U
masowej zmniejszenie liczby
9
Be
6
nukleonów (w wyniku wypromieniowania 7
Li
czÄ…stki Ä… powstanie silniej
Ä…
Ä…
Ä… )
4
zwiÄ…zanego jÄ…dra.
3
H
2
2
H
Proces zachodzi samorzutnie bo jest
0
korzystny energetycznie.
0 50 100 150 200 250
Liczba masowa A
Energia wyzwolona w czasie rozpadu (energetyczny równowa\nik niedoboru
masy) jest unoszona przez czÄ…stkÄ™ a w postaci energii kinetycznej.
238
Przykład: U234 Th+4 He + 4.2 MeV
92 90 2
10
5
"
E/A
Rozpad beta
Je\eli jądro ma większą od optymalnej liczbę neutronów to w jądrze takim
zachodzi przemiana neutronu w proton - rozpad beta (minus) ²Å» .
½ - antyneutrino
n p + e- + v
239
239
Przykład:
U239 Np + e- + v
Np239 Pu + e- + v
Gdy jądro ma nadmiar protonów to zachodzi proces przemiany protonu w neutron
- rozpad beta (plus) ² +.
½ - neutrino
p n + e+ + v
Promieniowanie gamma
Rozpadom alfa i beta towarzyszy zazwyczaj emisja wysokoenergetycznego
promieniowania elektromagnetycznego zwanego promieniowaniem gamma (Å‚
Å‚
Å‚
Å‚ ).
Widmo promieniowania Å‚ ma charakter liniowy i bardzo wysokÄ… energiÄ™ (tysiÄ…ce
Å‚
Å‚
Å‚
razy większą od energii fotonów wysyłanych przez atomy).
11
Prawo rozpadu nuklidów
Eksperyment liczba jÄ…der rozpadajÄ…cych siÄ™ w jednostce czasu jest
proporcjonalna do aktualnej liczby jÄ…der N .
 - stała rozpadu
d N = -N dt
d N
= -d t
N
N (t) t
d N N(t)
N(t)
= - t ln N (t) - ln N(0) = ln = - t
= e- t
+" +"d
N N (0)
N (0)
N (0) 0
N(t) = N(0)e-t
N (0) jest liczbÄ… jÄ…der w chwili t = 0, a N (t ) liczbÄ… jÄ…der po czasie t.
12
6
N mo\na opisać poprzez średni czas \ycia jąder t
1
N = N0e-t Ä
Ä =

Szybkości rozpadu czasu połowicznego rozpadu (zaniku) T.
T czas, po którym liczba jąder danego rodzaju maleje do połowy
1
N0 = N0e-T Ä
2 = eT Ä
2
T = Ä ln 2 = 0.693Ä
Czasy połowicznego zaniku pierwiastków le\ą w bardzo szerokim
przedziale.
238
U T = 4.5·109 lat (porównywalny z wiekiem Ziemi), 212Po T = 10-6 s.
13
Datowanie
Znajomość czasu połowicznego rozpadu rozpad radionuklidów = zegar
Przykłady:
40 40
" K Ar z T = 1.25x109 lat pomiar proporcji 40K/40Ar w skałach
207
pozwala ustalić ich wiek. Podobnie 235U Pb (cykl rozpadów).
Pomiary meteorytów, skał ziemskich i księ\ycowych wiek Ziemi
około 5x109 lat
" Krótsze okresy czasu datowanie radioaktywnym węglem 14C (T =
5730 lat)
14
C powstaje w atmosferze w wyniku bombardowanie przez
promieniowanie kosmiczne azotu. 1 atom 14C przypada na 1013
atomów 12C (CO2) w organizmach \ywych równowaga izotopowa.
Po śmierci wymiana z atmosferą ustaje ilość radioaktywnego węgla
maleje (rozpad) określenie wieku materiałów pochodzenia
14
biologicznego.
7
Reakcje jÄ…drowe
Siły jądrowe bardzo krótki zasięg
gdy odlegÅ‚ość nukleon-nukleon > 2.5·10-15 m
to oddziaływanie słabsze.
nukleon jest przyciÄ…gany przez
coraz większą liczbę sąsiednich
nukleonów
Zjawiska rozszczepienia i syntezy jÄ…drowej
15
Reakcja rozszczepienia
Je\eli cię\kie jądro rozdzielimy na dwie części dwa mniejsze jądra są
silniej wiązane od jądra wyjściowego te dwie części mają masę mniejszą
ni\ masa jądra wyjściowego.
W reakcji rozszczepienia wydziela siÄ™ energia.
yródło energii reaktora jądrowego
Spontaniczne rozszczepienie naturalnego jądra jest na ogół mniej
prawdopodobne ni\ rozpad Ä… tego jÄ…dra.
Ä…
Ä…
Ä…
Mo\na jednak zwiększyć prawdopodobieństwo rozszczepienia
bombardujÄ…c jÄ…dra neutronami o odpowiednio wysokiej energii. Takie
239
neutrony powodujÄ… reakcje rozszczepienia uranu 235U i plutonu Pu.
16
8
235 236 140 94
typowa reakcja rozczepienia: U + n U Xe + Sr + 2n
W reakcji rozszczepienia powstaje na
ogół kilka neutronów.
Rozszczepienie jądrowe mo\e stać się
procesem samopodtrzymujÄ…cym (reakcja
łańcuchowa). Ilość materiału powy\ej, której to
nastepuje nazywamy masÄ… krytycznÄ….
Je\eli liczba rozszczepień na jednostkę czasu jest
utrzymywana na stałym poziomie to mamy do
czynienia z kontrolowaną reakcją łańcuchową (E.
Fermi, Uniwersytet Chicago, 1942 r.).
Masa materiału rozszczepianego mo\e być
nadkrytyczna.
Mamy do czynienia z lawinową reakcją łańcuchową.
17
Reaktor jÄ…drowy
Grudzień 1942 uruchomienie pierwszego reaktora (E. Fermi)
1000 termicznych neutronów 1330 neutronów w paliwie 235U i 40 w 238U.
370 dodatkowych neutronów jest  traconych w reaktorze ale powstaniu ka\dego towarzyszy
energia wydzielana w reaktorze.
18
9
Elektrownia jÄ…drowa
1. Blok reaktora 2. Komin chłodzący 3. Reaktor 4. Pręty kontrolne 5. Zbiornik wyrównawczy ciśnienia
6. Generator pary 7. Zbiornik paliwa 8. Turbina 9. PrÄ…dnica 10. Transformator 11. Skraplacz 12. Stan
gazowy 13. Stan ciekły 14. Powietrze 15. Wilgotne powietrze 16. Rzeka 17. Układ chłodzenia 18. I obieg
19. II obieg 20. Para wodna 21. Pompa
19
Reakcja syntezy jÄ…drowej
Masa dwóch lekkich jąder > masa jądra powstającego po ich połączeniu.
Wydziela się energia związana z ró\nicą mas.
2
Przykład: połączenie dwóch deuteronów 1 w jądro helu 0.6% masy zostaje
H
zamienione na energiÄ™.
Metoda wydajniejsza od rozszczepiania jÄ…der uranu; dysponujemy
nieograniczonym zródłem deuteru w wodzie mórz i oceanów.
Przeszkoda odpychanie kulombowskie protony trzeba zbli\yć na 2·10-15 m
Ka\dy proton ma energię (3/2)kT energia pary protonów = 3kT.
e2 / 4Ä„µ0R
Ta energia musi zrównowa\yć energię odpychania elektrostatycznego
Z porównania tych energii otrzymujemy T H" 2.8·109 K.
We wnętrzu gwiazdy wystarcza temperatura o dwa rzędy wielkości ni\sza (rozkład
prędkości)
Reakcja jest mo\liwa w temperaturze okoÅ‚o 5·107 K.
Reakcje, które wymagają takich temperatur nazywamy reakcjami termojądrowymi
20
10
yródła energii gwiazd
yródłem energii, które przeciwdziała grawitacyjnemu zapadaniu się gwiazdy
sÄ… reakcje termojÄ…drowe.
ciśnienie termiczne (wynik reakcji termojądrowych) = ciśnienie grawitacyjne
1
ÁkT p = Á gh g = g
PT =
2
mp
GM
1
S
mp - masÄ… protonu
g =
Pg = Á gR
R2
2
(masa atomu wodoru H" masa protonu)
ÁkT 1 ÁGMS
1 M
S
=
Pg = ÁG
mp 2 R
2 R
GM mp
S R = 7·108 m
R =
2kT T H" 107 K
H"
H"
H"
21
Cykl wodorowy
Masa jądra helu stanowi 99.3% masy czterech protonów wydziela się energia
związana z ró\nicą mas.
Energia wytwarzana przez Słońce w ciągu sekundy 592 miliony ton wodoru
zamieniają się w 587.9 milionów ton helu.
Ró\nica tj. 4.1 miliony ton jest zamieniana na energię (w ciągu sekundy). Odpowiada
to mocy okoÅ‚o 4·1026 W.
22
11
ITER  reaktor termojÄ…drowy w budowie
International Thermonuclear Experimental Reactor
23
w pobli\u Marsylii, na południu Francji (koszt 10 miliardów Ź )
12


Wyszukiwarka