stany nieustalone str18

Stalą czasowa, tak jak przy wymuszeniu stałym, wynosi x = RC.

Do wyznaczenia przebiegów czasowych napięcia na kondensatorze i prądu ładowania kondensatora zastosowaliśmy wprawdzie metodę operatorową, ale podobnie jak w metodzie klasycznej zastosowanej do analizy stanu nieustalonego w gałęzi szeregowej R,L, odpowiedź jest wyrażona w postaci dwóch składowych: składowej wymuszonej i składowej swobodnej (przejściowej).

Składowa przejściowa w miarę t->oo maleje wykładniczo do zera.

W zależności od fazy początkowej \\i napięcia wymuszenia oraz od kąta cp możemy podobnie jak dla gałęzi szeregowej R, L wyróżnić dw a przypadki graniczne

.X

(a)    V~<P=±

<b)^-(Z> = 0

W przypadku granicznym (a) w chwili komutacji składowa ustalona napięcia na kondensatorze przechodzi przez zero, składowa przejściowa jest równa zeru, a więc osiągamy od razu stan ustalony w obwodzie.

Rys. 13.Przebiegi czasowe napięcia na kondensatorze w gałęzi szeregowej R, C przy wymuszeniu sinusoidalnie zmiennym i fazie początkowej i//=IJ/2

W przypadku granicznym (b) w chwili komutacji składowa ustalona napięcia na kondensatorze przechodzi przez ekstremum.

Wtedy składowa przejściowa napięcia na kondensatorze ma w chwili początkowej największą z możliwych wartości i napięcie na kondensatorze w stanie nieustalonym osiąga wartość bliską podwójnej amplitudy wynoszącej U_n,/coCZ.

Na rysunku 13 przedstawiono wykres zmienności w funkcji czasu napięcia na kondensatorze dla

Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
81488 Rozdział II Funkcje trygonometryczne Zad 7c d 218 -5, e) sin(2,r— 1) = 1, tg a; 71 f) &nbs
stany nieustalone str24 (145) uc (/) = U--j=e m [cos ę?sin cot + sin ę cos coĄ =VZc = u~- O) co ^ &n
P1010922 (5) V dt _ 1dt pp dt I dt ^———2sm 22 cos 2tj dt dt 2 sin 2f)2 +• (2cos 2źf czyli p = —=6
skan0012 124 E 71=1 cos nx 20. 2n 9 80 22. 1 2 24. -E 1 8 ln 2 OO sin 2 nx nA3.3.
Image249 sin( &+ sm /f _ sin( &+ “ y—-——t “ ^ cos Ły
IMG182 15. Stany nieustalone 15.1.    ZAKRES ĆTICZEEIA 15.1.1.    Bada

więcej podobnych podstron