DSC05205

a po podzieleniu obu równań stronami otrzymujemy:

n, _ Aba

Ponieważ obydwie ciecze wypływają pod wpływem własnego ciężaru, więc stosunek ciśnień hydrostatycznych    można zastąpić wyrażeniem

AhdJAhdn (Ah - różnica poziomów cieczy). Ostatecznie otrzymujemy:

(2.62)

(2.63)

11.7 i 11.9a (rozdz. 11) bierzemy wartości d_w oraz tj„. w tej samej temperaturze. Metoda oparta na wzorze Stokesa

Prawo Stokesa mówi, że siła oporu działająca na kulisty przedmiot poruszający się w cieczy lepkiej jest wprost proporcjonalna do jego prędkości, współczynnika lepkości cieczy i jego promienia.

Podczas ruchu w cieczy nielepkiej kulka nie doznaje żadnych oporów. W cieczy lepkiej, według Stokesa, siła oporu R_% działająca na kulkę, jest określona wzorem:

R « 6tc r T| w    (2,64)

gdzie:

T) współczynnik lepkości cieczy, r promień kulki, w prędkość ruchu kulki.

Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
Strona0067 67 Po odjęciu od siebie tych równań stronami otrzymano:(2.160) Ponieważ przy małym tłumie
453 [1024x768] ILOŚCIOWY OPIS SZYBKOŚCI REAKCJI CHEMICZNYCH Po scałkowaniu tego równania kinetyczneg
P1120619 [1024x768] 213 213 Dzieląc powyższe równania stronami, otrzymujemy
DSC03850 (2) n. i po podstawieniu do równania drugiego otrzymujemy lR
Stąd. po podzieleniu obustronnie przez Z0 otrzymuje się wyrażenie na maksymalny błąd
Kolendowicz06 obliczamy momenty wtórne, a po podzieleniu ich przez El otrzymujemy ugięcia y2 (rys.
80168 skanuj0037 (2) Arii = mmax (9) a po podzieleniu obu stron przez strumień maksymalny funkcja ob
145 3 po podzieleniu obustronnie przez P sin p otrzymano: GM^=GM-KM -j    (83) GM. =
Odejmując równania stronami otrzymamy:lnl,_ln/i=2^_5". 2    1 nkT nkT-U.) /,
Po podzieleniu siły przez masę otrzymuje sę przyspieszenie z jakim jedno masa (o) porusza się w polu
1.4. WODA GRUNTOWA stąd po podzieleniu obu stron przez ik zastępczy współczynnik k przy filtracji po
Strona0052 Po podzieleniu równania ruchu przez 70 otrzymamy ę + 2nę + gj>q (p - 0 gdzie: aa2 2

więcej podobnych podstron